Большая Советская энциклопедия (ОМ) [БСЭ БСЭ] (fb2) читать постранично
[Настройки текста] [Cбросить фильтры]
- 1
- 2
- 3
- . . .
- последняя (18) »
Большая Советская Энциклопедия (ОМ)
Ом Георг Симон
Ом (Ohm) Георг Симон (16.3.1787, Эрланген, — 7.7.1854, Мюнхен), немецкий физик. Учился в Эрлангенском университете (1805—06), затем работал учителем в Готштадте (Швейцария; 1806—09). Самостоятельно подготовил и защитил в Эрлангене докторскую диссертацию (1811). Преподавал в Бамберге (1813—1817), Кельне (1817—28), Берлине (1828—1833). С 1833 директор Политехнической школы в Нюрнберге, с 1849 профессор Мюнхенского университета. Основные труды по электричеству, оптике, кристаллооптике, акустике. Проведя серию точных экспериментов, установил (1826) основной закон электрической цепи (Ома закон) и дал (1827) его теоретическое обоснование. С 1830 занимался акустикой. В 1843 показал, что простейшее слуховое ощущение вызывается лишь гармоническими колебаниями, на которые ухо разлагает сложные звуки (т. н. акустический закон О.). В 1881 именем О. названа единица электросопротивления (ом). Член Лондонского королевского общества (1842). Соч.: Crundzüge der Physik, Nürnberg, 1854; Gesammelte Abhandlungen, Lpz., 1892. Лит.: Füchtbauer H. von, Georg Simon Ohm, B., 1939; Gerlach W., Georg Simon Ohm — Gedächtnis-Rede zur Feier seines 150. Geburtstages, Münch., 1939. И. Д. Рожанский. Г. С. Ом. (обратно)Ом (единица электрич. сопротивления)
Ом, единица электрического сопротивления Международной системы единиц (СИ). Названа в честь немецкого физика Г. С. Ома; русское обозначение ом, международное W. О. — сопротивление проводника, между концами которого при силе тока 1 а возникает напряжение 1 в. Соотношение между О. и др. единицами электрического сопротивления: 1 ом = 1,11·10–12 ед.СГСЭ = 109 ед. СГСМ (см. СГС система единиц). (обратно)Ома закон
О'ма зако'н, устанавливает, что сила постоянного электрического тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника: RI = U. (1) Коэффициент пропорциональности R, зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. з. открыт в 1826 немецким физиком Г. С. Омом. В общем случае зависимость между I и U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. з.; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен. О. з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. з. имеет вид: RI = U + E, (2) где Е — эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую форму: RпI = E, (3) где Rn = R + RI — полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О. з. на случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила. О. з. можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряжённостью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряжённости Е, создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т.д.), которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Естр, называется сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е + Естр. Соответственно дифференциальный О. з. имеет вид: rj = E + Естр, или j = s(E + Естр), (4) где r — удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r — удельная электропроводность. О. з. в комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов: ZI = E, (5) где Z — полное комплексное сопротивление, равное Z = R+ iX, R — активное, а iX — реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного тока частоты wХ = wL — 1/w С. Лит.: Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. — Л., 1948; Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2); Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. — Л., 1950. (обратно)...ома (мед.)
…ома (греч. — ōма), часть слов, обозначающих виды опухолей, например аденома. (обратно)Ома (река в
- 1
- 2
- 3
- . . .
- последняя (18) »
Последние комментарии
2 часов 50 минут назад
10 часов 39 минут назад
13 часов 9 минут назад
13 часов 17 минут назад
2 дней 34 минут назад
2 дней 4 часов назад